当体系的粒子数N足够大时,最概然分布足以代表体系的一切分布。

当体系的粒子数N足够大时,最概然分布足以代表体系的一切分布。


相关考题:

对于正偏态分布的的总体,当样本含量足够大时,样本均数的分布近似为标准正态分布。() 此题为判断题(对,错)。

下面的说法中,正确的是:A、最可几分布可代表巨大数目粒子体系的平衡分布;B、最可几分布随体系中粒子数的增多,出现的几率增大;C、最可几分布随体系中粒子数的增多出现的几率减小;D、最可几分布本身是体系出现几率最大的分布;

当总体为未知的非正态分布时,当样本容量n足够大(通常要求n≥30)时,A.总体均值B.总体均值的1C.总体均值的l/√nD.总体均值的N-n/N-1

当总体为未知的非正态分布时,只要样本容量n足够大(通常要求n≥30),样本均值X仍会接近正态分布,其分布的期望值为总体均值,方差为总体方差的1/n。()

半导体材料做成的激光器,当激光器的PN结上外加的正向偏压足够大时,将使得PN结的结区出现了高能级粒子多、低能级粒子少的分布状态,这是粒子数反转分布状态。()

玻兹曼能量分布适用于相依粒子体系。

最概然分布实质上可以代表一切分布,但它不是平衡分布。

当粒子数目相同时,定位体系的微观状态数(Ω定位)与非定位体系的微观状态数(Ω非定位)之间的关系为()A、Ω定位>Ω非定位;B、Ω定位>>Ω非定位;C、Ω定位<Ω非定位;D、Ω定位<<Ω非定位;E、Ω定位≌Ω非定位).

某体系由N个独立粒子组成,粒子有两个可及能级ε1<ε2,其简并度g1=g2=1,当温度T→0K时,体系的能量U= Nε1,CV=();当T→∞时,体系的能量U=N(ε1+ε2)/2,CV=()。

满足()时,二项分布B(n,π)近似正态分布。A、nπ和n(1-π)均大于等于5B、nπ或n(1-π)大于等于5C、nπ足够大D、π足够大

Poisson分布独有的特征是()。A、离散型分布B、参数是总体均数C、方差等于均数D、当样本较小时是偏倚分布E、当样本足够大时近似正态

中心极限定理说明,不论总体的分布状态如何,当n足够大时,它的样本平均数总是趋于正态分布。这里n是指()。A、产品批量B、抽样次数C、抽样样本量

不论总体分布状态如何,当总量足够大时,它的样本平均数总是趋于正态分布。

经典粒子的零点能标度选择不同时,必定影响()A、配分函数的值;B、粒子的分布规律;C、体系的微观状态数;D、某些热力学函数的值;E、各个量子态上粒子的分布数.

经典粒子的零点能标度选择不同时,必定影响()A、配分函数的值;B、粒子的分布规律;C、体系的微观状态数;D、各个能级上粒子的分布数;E、各个量子态上粒子的分布数.

一个粒子的配分函数与体系中的其它粒子无关,它能反映体系中所有粒子的分布状况,这是因为一个粒子的N次行为就等同于N个粒子的一次行为。

成组设计的两样本几何均数的比较;当n足够大时,也可以用u检验。

对于正偏态分布的总体,当样本含量足够大时,样本均数的分布近似为()A、正偏态分布B、负偏态分布C、正态分布D、t分布

不论总体分布状态如何,当N足够大时,它的样本平均数总是趋于正态分布。

近独立定域粒子体系和经典极限下的非定域粒子体系的()A、最概然分布公式不同B、最概然分布公式相同C、某一能量分布类型的微观状态数相同D、以粒子配分函数表示的热力学函数的统计表达示相同

最概然分布的微观状态数随着粒子数的增加而();该分布出现的概率随粒子数的增加而()。

当粒子数目相同时,定位体系的微观状态数(Ω定位)与非定位体系的微观状态数(Ω非定位)之间的关系为()A、Ω定位〉Ω非定位;B、Ω定位〉〉Ω非定位;C、Ω定位〈Ω非定位;D、Ω定位〈〈Ω非定位;

在达到平衡状态的隔离系统中,能出现的分布是()。A、 最概然分布B、 最概然分布和宏观上与最概然分布无区别的分布C、 所有的各种分布D、 除最概然分布之外的所有各种分布

玻耳兹曼分布()。A、就是最概然分布,也是平衡分布B、不是最概然分布,也不是平衡分布C、只是最概然分布,但不是平衡分布D、不是最概然分布,但是平衡分布

经典粒子的零点能选择不同时,必定影响()A、配分函数的数值B、粒子的分布规律C、体系的微观状态总数D、各个能级上粒子的分布数

单选题玻尔兹曼分布()。A是最概然分布,但不是平衡分布。B是平衡分布,但不是最概然分布。C即是最概然分布,又是平衡分布。D不是最概然分布,也不是平衡分布

判断题不论总体分布状态如何,当N足够大时,它的样本平均数总是趋于正态分布。A对B错