白光照射劈尖时，干涉条纹如何？

波长为λ的平行单色光垂直照射到劈尖薄膜上,若劈尖角为θ(以弧度计),劈尖薄膜折射率为n,则反射光形成的干涉条纹中,相邻明条纹的间距为()。

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用波长为λ的单色光垂直照射到空气劈尖上，从反射光中观察干涉条纹，距顶点为L处是暗条纹。使劈尖角θ连续变大，直到该点处再次出现暗条纹为止（见图）。则劈尖角的改变量Δθ是：A.λ/(2L)B.λ/LC.2λ/LD.λ/(4L)

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两块平玻璃构成空气劈尖，左边为棱边，用单色平行光垂直入射，当劈尖的劈角增大时，各级干涉条纹将( )。A.向右移，且条纹的间距变大B.向右移，且条纹的间距变小C.向左移，且条纹的间距变小D.向左移，且条纹的间距变大

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一单色光垂直照射在空气劈尖上，当劈尖的劈角增大时，各级干涉条纹（　　）。A．向右移，且条纹的间距变大B．向右移，且条纹的间距变小C．向左移，且条纹的间距变小D．向左移，且条纹的间距变大

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有一玻璃劈尖，置于空气中，劈尖角θ＝8×10^－5rad（弧度），用波长λ＝589nm的单色光垂直照射此劈尖，测得相邻干涉条纹间距l＝2.4mm，此玻璃的折射率为（　　）。 A． 2.86 B． 1.53 C． 15.3 D． 28.6

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如图2-13所示，用波长为λ的单色光垂直照射到空气劈尖上，从反射光中观察干涉条纹，距顶点为L处是暗条纹，使劈尖角θ连续变大，直到该点处再次出现暗条纹为止，劈尖角的改变量Δθ是（）。 A. λ/（2L） B. λ C. 2λ/L D. λ/(4L)

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单色光垂直入射到两平板玻璃板所夹的空气劈尖上，当下面的玻璃板向下移动时，干涉条纹将（）A、干涉条纹向棱边移动，间距不变B、干涉条纹背离棱编移动，间距不变C、干涉条纹向棱边密集D、干涉条纹背向棱边稀疏

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单色光垂直入射到两块平板玻璃板所形成的空气劈尖上，当劈尖角度逐渐增大时，干涉条纹如何变化（）A、干涉条纹向棱边密集B、干涉条纹背向棱边密集C、干涉条纹向棱边稀疏D、干涉条纹内向棱边稀疏

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在空气中有一劈尖形透明物，其劈尖角θ=1.0×10-4rad，在波长λ=700nm的单色光垂直照射下，测得干涉相邻明条纹间l=0.25cm，此透明材料的折射率n=（）。

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增大劈尖干涉的条纹间距，我们可以（）A、增大劈尖的长度B、增大入射光的波长C、增大劈尖的折射率D、增大劈尖的顶角

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劈尖干涉是等厚干涉，干涉条纹是（）。

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劈尖状空气薄膜是等厚干涉，观察到的干涉条纹是（）。

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单色光垂直照射在空气劈尖上形成干涉条纹，若要使干涉条纹变宽，可以（）A、增大劈角B、增大光频C、增大入射角D、充满介质

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波长为λ的单色光垂直照射劈角为α的劈形膜，用波长为的单色光垂直照射，则在干涉膜面上干涉条纹的间距为（）

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在两块光学平板之间形成空气薄膜，用单色光垂直照射，观察等厚干涉若将平板间的空气用水代替，则（）A、干涉条纹移向劈棱，条纹间距变小B、干涉条纹移向劈背，条纹艰巨变小C、干涉条纹移向劈背，条纹间距变大D、干涉条纹移向劈棱，条纹间距变大

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为什么牛顿环是同心圆环，而劈尖干涉是平行直条纹？

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当光的入射角一定时，光程差仅与薄膜厚度有关的干涉现象叫等厚干涉。这种干涉条纹叫做等厚干涉条纹。劈尖干涉和牛顿环干涉均属此类。

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劈尖膜干涉条纹是等间距的，而牛顿环干涉条纹的间距是不相等的．这是因为（）A、牛顿环的条纹是环形的B、劈尖条纹是直线形的C、平凸透镜曲面上各点的斜率不等D、各级条纹对应膜的厚度不等

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在垂直照射的劈尖干涉实验中，当劈尖的夹角变大时，干涉条纹将向（）方向移动，相邻条纹间的距离将变（）。

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空气劈尖干涉实验中，如将劈尖中充水，则条纹宽度将（）。（填变密、变疏或不变）

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波长为λ的平行单色光垂直照射到劈形膜上，若劈尖角为θ（以弧度计），劈形膜的折射率为n，则反射光形成的干涉条纹中，相邻明条纹的间距为（）。

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单选题一单色光垂直照射在空气劈尖上，当劈尖的劈角增大时，各级干涉条纹将有下列中的何种变化（）？A向右移，且条纹的间距变大B向右移，且条纹的间距变小C向左移，且条纹的间距变小D向左移，且条纹的间距变大

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